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数学物理学报, 2022, 42(3): 767-774 doi:

论文

一类非局部拟线性椭圆方程组无穷多解的存在性

王倩1, 陈林,1,2, 汤楠1

1 伊犁师范大学数学与统计学院 新疆 伊宁 835000

2 伊梨师范大学应用数学研究所 新疆 伊宁 835000

Infinitely Solutions for a Class of Nonlocal Quasilinear Elliptic Equations

Wang Qian1, Chen Lin,1,2, Tang Nan1

1 College of Mathematics and Statistics, Yili Normal University, Xinjiang Yining 835000

2 Institute of Applied Mathematics, Yili Normal University, Xinjiang Yining 835000

通讯作者: 陈林, E-mail: clzj008@163.com

收稿日期: 2021-06-23  

基金资助: 伊犁师范大学博士科研启动基金.  2017YSBS08

Received: 2021-06-23  

Fund supported: the Start-up Fund for Doctoral Research of Yili Normal University.  2017YSBS08

Abstract

In this paper, we study the existence of multiple solutions for a class of nonlocal quasilinear elliptic problem

{M(RN(|u|p+V(x)|u|p)dx)(Δpu+V(x)|u|p2u)=σd1Fu(x,u,v)+λ|u|q2u,M(RN(|v|p+V(x)|v|p)dx)(Δpv+V(x)|v|p2v)=σd1Fv(x,u,v)+μ|v|q2v,u,vW1,p(RN),xRN
where M(s)=sk,k>0,N3,1<p<qd<pN,λ,μ>0,σRN, and in which p=NpNp, and p= if p=N. The weight functionV(x)C(RN) satisfy some conditions.

Keywords: Elliptic equation ; Symmetric mountain pass lemma ; (PS) condition

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本文引用格式

王倩, 陈林, 汤楠. 一类非局部拟线性椭圆方程组无穷多解的存在性. 数学物理学报[J], 2022, 42(3): 767-774 doi:

Wang Qian, Chen Lin, Tang Nan. Infinitely Solutions for a Class of Nonlocal Quasilinear Elliptic Equations. Acta Mathematica Scientia[J], 2022, 42(3): 767-774 doi:

1 引言

近些年来, 随着天体物理学、化学和生物科学等诸多学科的发展, 涌现出了大量的二阶非线性椭圆方程. 含有非局部项的椭圆方程作为一类特殊的方程, 受到了数学家的广泛关注. Chen等[1]运用对称山路引理研究了具有凹凸非线性p-Kirchhoff型椭圆问题

(a+μ(RN(|u|p+V(x)|u|p)dx)τ)(Δpu+V(x)|u|p2u)=f(x,u),xRN

无穷多解的存在性. Yan等[2]运用不动点指标理论得到了一类非局部椭圆边值问题

{a(Ω|u(x)|rdx)Δu=λf(x,u),xΩ,u(x)>0,xΩ,u(x)=0,xΩ

多个正解的存在性. Lu等[3]运用不动点指标理论研究了一类非局部椭圆边值问题

{Lku+f(x,u)=0,xΩ,u(x)=0,xΩ

正解的存在性, 其中

Lku(x)=12RN(u(x+y)+u(xy)2u(x))K(y)dy,xRN.

受上述文献的启发, 本文研究拟线性椭圆方程组边值问题

{M(RN(|u|p+V(x)|u|p)dx)(Δpu+V(x)|u|p2u)=σd1Fu(x,u,v)+λ|u|q2u,[3mm]M(RN(|v|p+V(x)|v|p)dx)(Δpv+V(x)|v|p2v)=σd1Fv(x,u,v)+μ|v|q2v,u,vW1,p(RN),xRN
(1.1)

无穷多解的存在性, 其中M(s)=sk,k>0,N3,p>1,p(k+1)<qd<p (当p<N时, p=pNNp; 当p=N时, p=+), λ,μ>0,σRN.

在本文中, 我们做如下假设:

(H1) V(x)L(RN)且存在常数V0,V1>0使得对于任意xRNV0V(x)V1;

(H2) F(x,u,v)C1(RN×R2)是度为d的正齐次函数, 即对任意(x,u,v)RN×R2,t>0F(x,tu,tv)=tdF(x,u,v); Fu(x,u,v)关于变量u是奇函数, 关于变量v是偶函数; Fv(x,u,v)关于变量u是偶函数, 关于变量v是奇函数. 此外, 存在常数c0>0使得对于任意(x,u,v),(x,ξ,η)RN×R2

0F(x,u,v),Fu(x,u,v)u,Fv(x,u,v)vc0(|u|d+|v|d)
(1.2)

|F(x,u,v)F(x,ξ,η)|c0(|u|d1+|v|d1+|ξ|d1+|η|d1)(|uξ|+|vη|).
(1.3)

注1.1  若F(x,u,v)=|u|α|v|β,α,β>1,α+β=d则函数F(x,u,v)满足假设条件(H2).

2 基本引理

EW1,p(RN)为通常的Sobolev空间, 其上的范数为

由Sobolev嵌入不等式(参见文献[4])知: 当 1<p<N, p\leq r\leq p^{*}=\frac{Np}{N-p} 时, 存在常数 S_{r}>0 使得

\begin{equation} \|u\|_{L^{r}({{\Bbb R}} ^{N})}\leq S_{r}\|u\|_{E}, \forall u\in E. \end{equation}
(2.1)

p=N, m\geq N 时, 存在常数 S_{m}>0 使得

\begin{equation} \|u\|_{L^{m}({{\Bbb R}} ^{N})}\leq S_{m}\|u\|_{E}, \forall u\in E. \end{equation}
(2.2)

构造积空间 X=E\times E , 其上的范数定义为

\|(u, v)\|=(\|u\|^{p}_{E}+\|v\|^{p}_{E})^{1/p}, \forall(u, v)\in X,

X 对此范数构成一自反的Banach空间.

定义2.1  设 (u, v)\in X , 如果对于任意的 (\varphi, \psi)\in X , 有

\begin{eqnarray*} &&\|u\|^{pk}_{E}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(|\nabla u|^{p-2}\nabla u\nabla \varphi+V(x)|u|^{p-2}u\varphi){\rm d}x\nonumber\\ &&+\|v\|^{pk}_{E}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(|\nabla v|^{p-2}\nabla v\nabla\psi+V(x)|v|^{p-2}v\psi){\rm d}x\nonumber\\ &=&\frac{\sigma}{d}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(F_{u}(x, u, v)\varphi+F_{v}(x, u, v)\psi){\rm d}x +\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(\lambda|u|^{q-2}u\varphi+\mu|v|^{q-2}v\psi){\rm d}x\nonumber \end{eqnarray*}

成立, 则称函数 (u, v) 是问题(1.1)的弱解.

J: X\rightarrow {{\Bbb R}} 是问题(1.1)所对应的能量泛函, 其具体定义为

\begin{equation} J(u, v)=\frac{1}{m}(\|u\|^{m}_{E}+\|v\|^{m}_{E})-\frac{\sigma}{d}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}F(x, u, v){\rm d}x -\frac{\lambda}{q}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}|u|^{q}{\rm d}x-\frac{\mu}{q}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}|v|^{q}{\rm d}x, \end{equation}
(2.3)

其中 m=p(k+1). 易见, J\in C^1(X, {{\Bbb R}} ) 且对于任意的 (\varphi, \psi)\in X

\begin{eqnarray*} J'(u, v)(\varphi, \psi)&=&\|u\|^{pk}_{E}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(|\nabla u|^{p-2}\nabla u\nabla\varphi +V(x)|u|^{p-2}u\varphi){\rm d}x\nonumber\\ &&+\|v\|^{pk}_{E}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(|\nabla v|^{p-2}\nabla v\nabla\psi+V(x)|v|^{p-2}v\psi){\rm d}x\nonumber\\ &&-\frac{\sigma}{d}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(F_{u}(x, u, v)\varphi+F_{v}(x, u, v)\psi){\rm d}x -\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(\lambda|u|^{q-2}u\varphi+\mu|v|^{q-2}v\psi){\rm d}x.\nonumber \end{eqnarray*}

引理2.1  设条件 \rm (H1)–(H2) 成立. 若 \{(u_{n}, v_{n})\} 是泛函 J X 中的 (PS)_c 序列, 则 \{(u_{n}, v_{n})\} X 中有界.

  设 \{(u_{n}, v_{n})\} 是泛函 J X 中的 (PS)_c 序列, 则当 n\to \infty J(u_{n}, v_{n})\rightarrow c , J'(u_{n}, v_{n})\rightarrow 0 . 任意取定 \theta \in {{\Bbb R}} , 使得 p(k+1)<\theta<q\leq d , 则当 n 足够大时, 有

\begin{eqnarray} c+1+\|(u_{n}, v_{n})\|&\geq & J(u_{n}, v_{n})-\frac{1}{\theta}J'(u_{n}, v_{n})(u_{n}, v_{n})\\ &=&(\frac{1}{m}-\frac{1}{\theta})(\|u_{n}\|^{m}_{E}+\|v_{n}\|^{m}_{E}) +\sigma(\frac{1}{\theta}-\frac{1}{d})\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}F(x, u_{n}, v_{n}){\rm d}x\\ & & + (\frac{1}{\theta}-\frac{1}{q})\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(\lambda|u_{n}|^{q}+\mu|v_{n}|^{q}){\rm d}x\\ &\geq&(\frac{1}{m}-\frac{1}{\theta})(\|u_{n}\|^{m}_{E}+\|v_{n}\|^{m}_{E})\\ &\geq&(\frac{1}{m}-\frac{1}{\theta})2^{1-\frac{m}{p}}\|(u, v)\|^m, \end{eqnarray}
(2.4)

其中 m=p(k+1) . 由于 1<m<\theta , 从而 \{(u_{n}, v_{n})\} X 中有界. 证毕.

设序列 \{(u_{n}, v_{n})\} 是泛函 J X 中的 (PS)_c 序列, 由引理2.1知序列 \{(u_{n}, v_{n})\} X 中有界, 从而存在一正数 M_0 >0 使得 \|(u_n, v_n)\| \leq M_0 . 又由于 X 是自反的Banach空间, 从而存在 \{(u_n, v_n)\} 的一个子列(不妨仍记为 \{(u_n, v_n)\} ), 在 X 中弱收敛于元 (u, v)\in X . 由文献[5]知

\begin{equation} (u_{n}(x), v_{n}(x))\rightarrow (u(x), v(x)), \ {\rm a.e.}\ x\in{{\Bbb R}} ^{N}. \end{equation}
(2.5)

类似于文献[6]中引理2.3的证明可得如下引理:

引理2.2  设 \rm (H1)–(H2) 成立且 p<q\leq d . \{(u_{n}, v_{n})\} 是泛函 J X 中的 (PS) 序列且满足(2.5)式, 对于足够小的 \epsilon>0, 存在 r_{0}>1 使得当 r>r_{0} 时, 有

\begin{equation} \limsup\limits_{n\rightarrow \infty}\int_{B^{c}_{r}}|u_{n}|^{q}{\rm d}x\leq\epsilon, \limsup\limits_{n\rightarrow \infty}\int_{B^{c}_{r}}|v_{n}|^{q}{\rm d}x\leq\epsilon, \end{equation}
(2.6)

\begin{equation} \limsup\limits_{n\rightarrow \infty}\int_{B^{c}_{r}}F(x, u_{n}, v_{n}){\rm d}x\leq\epsilon, \int_{B^{c}_{r}}F(x, u, v){\rm d}x\leq\epsilon. \end{equation}
(2.7)

因此, 有

\begin{equation} \lim\limits_{n\rightarrow \infty}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}|u_{n}|^{q}{\rm d}x=\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}|u|^{q}{\rm d}x, \lim\limits_{n\rightarrow \infty}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}|v_{n}|^{q}{\rm d}x=\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}|v|^{q}{\rm d}x, \end{equation}
(2.8)

\begin{equation} \lim\limits_{n\rightarrow \infty}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}F(x, u_{n}, v_{n}){\rm d}x=\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}F(x, u, v){\rm d}x. \end{equation}
(2.9)

引理2.3  假定条件 \rm (H1)–(H2) 成立. 令 \{(u_{n}, v_{n})\} 是泛函 J X 中的 (PS) 序列且满足(2.5)式, 则以下结论成立:

\rm (ⅰ) 对于每个足够小的 \varepsilon>0, 存在 r_{0}>1 使得当 r>r_{0} 时, 有

\begin{equation} \int_{B^{c}_{2r}}(|\nabla u_{n}|^{p}+V(x)|u_{n}|^{p}){\rm d}x+\int_{B^{c}_{2r}}(|\nabla v_{n}|^{p}+V(x)|v_{n}|^{p}){\rm d}x\leq\varepsilon, \end{equation}
(2.10)

\begin{equation} \lim\limits_{n\rightarrow \infty}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}V(x)|u_{n}-u|^{p}{\rm d}x=0, \lim\limits_{n\rightarrow \infty}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}V(x)|v_{n}-v|^{p}{\rm d}x=0; \end{equation}
(2.11)

\rm (ⅱ) (u, v)\in X 是泛函 J 的一个临界点.

  (ⅰ) 对任意的 r>1 , 令函数 \eta_{r}=\eta_{r}(|x|)\in C^{1}({{\Bbb R}} ^{N}) 使得

\begin{equation} \eta_{r}(|x|)\equiv1, x\in B^{c}_{2r}, \eta_{r}(|x|)=0, x\in B_{r}, 0\leq\eta_{r}\leq1. \end{equation}
(2.12)

并且

\begin{equation} 0\leq\eta_{r}\leq1, |\nabla\eta_{r}|\leq\frac{2}{r}, x\in{{\Bbb R}} ^{N}. \end{equation}
(2.13)

由于 \{(u_{n}, v_{n})\} X 中有界, 从而 \{(\eta_{r}u_{n}, \eta_{r}v_{n})\} X 中有界. 因此当 n\rightarrow \infty 时, 有

\begin{equation} J'(u_{n}, v_{n})(\eta_{r}u_{n}, \eta_{r}v_{n})=o_{n}(1), \end{equation}
(2.14)

其中

\begin{eqnarray} J'(u_{n}, v_{n})(\eta_{r}u_{n}, \eta_{r}v_{n})&=&\|u_{n}\|^{pk}_{E}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(|\nabla u_{n}|^{p} +V(x)|u_{n}|^{p})\eta_{r}{\rm d}x\\ &&+\|v_{n}\|^{pk}_{E}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(|\nabla v_{n}|^{p} +V(x)|v_{n}|^{p})\eta_{r}{\rm d}x\\ &&+A_{n}(r)+B_{n}(r)+C_{n}(r)+D_{n}(r), \end{eqnarray}
(2.15)

这里

\begin{eqnarray} A_{n}(r)&=&-\frac{\sigma}{d}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(F_{u_n}(x, u_{n}, v_{n})u_{n}+F_{v_n}(x, u_{n}, v_{n})v_{n})\eta_{r}{\rm d}x\\ &=&-\sigma\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}F(x, u_{n}, v_{n})\eta_{r}{\rm d}x; \end{eqnarray}
(2.16)

\begin{eqnarray} B_{n}(r)&=&\|u_n\|_E ^{pk}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}|\nabla u_{n}|^{p-2}\nabla u_{n}\nabla\eta_{r}u_{n}{\rm d}x; \end{eqnarray}
(2.17)

\begin{eqnarray} C_{n}(r)&=&\|v_n\|_E ^{pk}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}|\nabla v_{n}|^{p-2}\nabla v_{n}\nabla\eta_{r}v_{n}{\rm d}x; \end{eqnarray}
(2.18)

\begin{eqnarray} D_{n}(r)&=&-\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(\lambda|u_{n}|^{q}+\mu|v_{n}|^{q}|)\eta_{r}{\rm d}x. \end{eqnarray}
(2.19)

因此由(2.7)式可知, 当 n 足够大时有

\begin{equation} |A_{n}(r)|\leq|\sigma|\int_{ B^{c}_{r}}(F(x, u_{n}, v_{n})\eta_{r}{\rm d}x\rightarrow0, r\rightarrow \infty. \end{equation}
(2.20)

\Omega_{r}=B^{c}_{r}\setminus\overline{B^{c}_{2r}} , 对任何 n\in N , 当 r\rightarrow \infty 时, 有

\begin{eqnarray} |B_{n}(r)|&\leq&\|u_{n}\|^{pk}_{E}\int_{\Omega_{r}}|\nabla u_{n}|^{p-1}|\nabla\eta_{r}||u_{n}|{\rm d}x \leq \frac{2}{r}\|u_{n}\|^{pk}_{E}\int_{ \Omega_{r}}|\nabla u_{n}|^{p-1}|u_{n}|{\rm d}x\\ &\leq&\frac{2}{r}\|u_{n}\|^{pk}_{E}\|\nabla u_{n}\|^{p-1}_{L^{p}(\Omega_{r})}\|u_{n}\|_{L^{p}(\Omega_{r})} \leq \frac{2}{r}\|u_{n}\|^{m}_{E}\leq\frac{2}{r}M_0 ^{m}\rightarrow0; \end{eqnarray}
(2.21)

\begin{eqnarray} |C_{n}(r)|&\leq&\|v_{n}\|^{pk}_{E}\int_{\Omega_{r}}|\nabla v_{n}|^{p-1}|\nabla\eta_{r}||v_{n}|{\rm d}x \leq \frac{2}{r}\|v_{n}\|^{pk}_{E}\int_{ \Omega_{r}}|\nabla v_{n}|^{p-1}|v_{n}|{\rm d}x\\ &\leq&\frac{2}{r}\|v_{n}\|^{pk}_{E}\|\nabla v_{n}\|^{p-1}_{L^{p}(\Omega_{r})}\|v_{n}\|_{L^{p}(\Omega_{r})} \leq\frac{2}{r}\|v_{n}\|^{m}_{E}\leq\frac{2}{r}M_0^{m}\rightarrow0; \end{eqnarray}
(2.22)

\begin{eqnarray} |D_{n}(r)|&\leq&\lambda\|u_{n}\|^{q}_{L^{q}(B^{c}_{r})}+\mu\|v_{n}\|^{q}_{L^{q}(B^{c}_{r})}\rightarrow0. \end{eqnarray}
(2.23)

又由于 \|u_n\|_E \leq M_0, \|v_n\|_E \leq M_0 , 根据(2.14)–(2.23)式, 存在常数 r_{0}>1 , 使得当 r>r_{0} 时(2.10)式成立. 从而当 r>r_{0} 时, 有

\begin{equation} \int_{B^{c}_{2r}}V(x)(|u_{n}|^{p}+|v_{n}|^{p}){\rm d}x\leq\varepsilon, \end{equation}
(2.24)

由(2.5)和(2.24)式, 可得

\begin{equation} \int_{B^{c}_{2r}}V(x)(|u|^{p}+|v|^{p}){\rm d}x\leq\varepsilon. \end{equation}
(2.25)

由于在 L^{p}(B_{2r}) u_{n}\rightarrow u, v_{n}\rightarrow v, 因此有

\begin{eqnarray} &&\lim\limits_{n\rightarrow \infty}\int_{B_{2r}}V(x)|u_{n}|^{p}{\rm d}x=\int_{B_{2r}}V(x)|u|^{p}{\rm d}x, \\ &&\lim\limits_{n\rightarrow \infty}\int_{B_{2r}}V(x)|v_{n}|^{p}{\rm d}x=\int_{B_{2r}}V(x)|v|^{p}{\rm d}x. \end{eqnarray}
(2.26)

根据(2.24)和(2.26)式可得

\begin{eqnarray} &&\lim\limits_{n\rightarrow \infty}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}V(x)|u_{n}|^{p}{\rm d}x=\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}V(x)|u|^{p}{\rm d}x, \\ &&\lim\limits_{n\rightarrow \infty}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}V(x)|v_{n}|^{p}{\rm d}x=\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}V(x)|v|^{p}{\rm d}x. \end{eqnarray}
(2.27)

因此由Brezis-Lieb引理[7]即得(2.11)式成立.

(ⅱ) 根据(2.5)式可知, 当 n\rightarrow \infty 时有

\begin{eqnarray} &&\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}|\nabla u_{n}|^{p-2}\nabla u_{n}\nabla\varphi {\rm d}x\rightarrow \int_{{{\Bbb R}} ^{N}}|\nabla u|^{p-2}\nabla u\nabla\varphi {\rm d}x, \forall\varphi\in C^{\infty}_{0}({{\Bbb R}} ^{N}), \\ &&\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}|\nabla v_{n}|^{p-2}\nabla v_{n}\nabla\psi {\rm d}x\rightarrow \int_{{{\Bbb R}} ^{N}}|\nabla v|^{p-2}\nabla v\nabla\psi {\rm d}x, \forall\psi\in C^{\infty}_{0}({{\Bbb R}} ^{N}). \end{eqnarray}
(2.28)

由(ⅰ)的证明, 当 n\rightarrow \infty 时, 有

\begin{eqnarray} &&\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}V(x)(|\nabla u_{n}|^{p-2}u_{n}-|\nabla u|^{p-2}u)\varphi {\rm d}x\rightarrow0, \forall\varphi\in C^{\infty}_{0}({{\Bbb R}} ^{N}), \\ &&\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}V(x)(|\nabla v_{n}|^{p-2}v_{n}-|\nabla v|^{p-2}v)\psi {\rm d}x\rightarrow0, \forall\psi\in C^{\infty}_{0}({{\Bbb R}} ^{N}), \end{eqnarray}
(2.29)

从而可得

\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(F_{u}(x, u_{n}, v_{n})\varphi+F_{v}(x, u_{n}, v_{n})\psi){\rm d}x\rightarrow \int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(F_{u}(x, u, v)\varphi+F_{v}(x, u, v)\psi){\rm d}x, \nonumber

以及

\begin{equation} \int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(\lambda|u_{n}|^{q-2}u_{n}\varphi+\mu|v_{n}|^{q-2}v_{n}\psi){\rm d}x\rightarrow \int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(\lambda|u|^{q-2}u\varphi+\mu|v|^{q-2}v\psi){\rm d}x. \end{equation}
(2.30)

从而, 由(2.28)–(2.30)式及在 X^{*} J'(u_{n}, v_{n})\rightarrow 0(n\rightarrow0) , 可得

\lim\limits_{n\rightarrow \infty}J'(u_{n}, v_{n})(\varphi, \psi)=J'(u, v)(\varphi, \psi)=0, \forall\varphi, \psi\in C^{\infty}_{0}({{\Bbb R}} ^{N}).\nonumber

由于 C^{\infty}_{0}({{\Bbb R}} ^{N})\times C^{\infty}_{0}({{\Bbb R}} ^{N}) X 中是稠密的, 从而 J'(u, v)(\varphi, \psi)=0, \forall(\psi, \varphi)\in X . 因此, (u, v) J X 中的一个临界点. 证毕.

引理2.4  假设 \rm (H1)–(H2) 成立. 若 \{(u_{n}, v_{n})\} 是泛函 J X 中的 (PS) 序列且满足(2.5) 式, 则在 X 中有 (u_{n}, v_{n})\rightarrow (u, v) , 即泛函 J X 中满足 (PS) 条件.

  由于在 X^{*} J'(u_{n}, v_{n})\rightarrow 0, n\rightarrow \infty (u, v) J 的临界点, 从而

\begin{eqnarray} &&o_{n}(1)=J'(u_{n}, v_{n})(u_{n}, 0)=\|u_{n}\|^{pk+1}_{E}-\frac{\sigma}{d}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}F_{u}(x, u_{n}, v_{n})u_{n}{\rm d}x- \int_{{{\Bbb R}} ^{N}}\lambda|u_{n}|^{q}{\rm d}x, \end{eqnarray}
(2.31)

\begin{eqnarray} &&o_{n}(1)=J'(u_{n}, v_{n})(0, v_{n})=\|v_{n}\|^{pk+1}_{E}-\frac{\sigma}{d}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}F_{v}(x, u_{n}, v_{n})v_{n}{\rm d}x- \int_{{{\Bbb R}} ^{N}}\mu|v_{n}|^{q}{\rm d}x, \end{eqnarray}
(2.32)

对(2.31)式, (2.32)式两边取极限, 得

\begin{eqnarray} &&J'(u, v)(u, 0)=\|u\|^{pk+1}_{E}-\frac{\sigma}{d}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}F_{u}(x, u, v)u{\rm d}x- \int_{{{\Bbb R}} ^{N}}\lambda|u|^{q}{\rm d}x=0, \\ &&J'(u, v)(0, v)=\|v\|^{pk+1}_{E}-\frac{\sigma}{d}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}F_{v}(x, u, v)v{\rm d}x- \int_{{{\Bbb R}} ^{N}}\mu|v|^{q}{\rm d}x=0. \end{eqnarray}
(2.33)

由(1.2)式和引理2.3的证明可知

\begin{eqnarray} &&\lim\limits_{n\rightarrow \infty}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(F_{u}(x, u_{n}, v_{n})u_{n}-F_{u}(x, u, v)u){\rm d}x=0, \\ &&\lim\limits_{n\rightarrow \infty}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(F_{v}(x, u_{n}, v_{n})v_{n}-F_{v}(x, u, v)v){\rm d}x=0. \end{eqnarray}
(2.34)

从而, 根据(2.8)式, (2.27)式及(2.32)–(2.34)式, 可得

\begin{eqnarray} &&\lim\limits_{n\rightarrow \infty}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}|\nabla u_{n}|^{p}{\rm d}x=\lim\limits_{n\rightarrow \infty}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}|\nabla u|^{p}{\rm d}x, \end{eqnarray}
(2.35)

\begin{eqnarray} &&\lim\limits_{n\rightarrow \infty}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}|\nabla v_{n}|^{p}{\rm d}x=\lim\limits_{n\rightarrow \infty}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}|\nabla v|^{p}{\rm d}x. \end{eqnarray}
(2.36)

对(2.35)式, (2.36)式应用于Brezis-Lieb引理可得

\begin{equation} \lim\limits_{n\rightarrow \infty}\|\nabla(u_{n}-u)\|^{p}_{p}=0, \lim\limits_{n\rightarrow \infty}\|\nabla(v_{n}-v)\|^{p}_{p}=0, \end{equation}
(2.37)

因此, 根据(2.11)式和(2.37)式可知序列 {(u_{n}, v_{n})} 在空间 X 中收敛. 从而, 泛函 J X 满足 (PS) 条件. 证毕.

3 主要结果及其证明

引理3.1[4]  设 X 是无穷维实Banach空间, 泛函 I\in C^{1}(X, {{\Bbb R}} ) 满足 (PS) 条件的偶泛函, 且有 I(0)=0 . X=U\oplus V (其中 U 是有限维), 且泛函 I 满足

\rm (ⅰ) 存在常数 \rho, \alpha>0 , 使得当 z\in \partial B_{\rho}\cap V 时, 有 I(z)\geq\alpha;

\rm (ⅱ) 对于空间 X 的任意一个有限维子空间 X_{0}\subset X, 存在正常数 R=R(X_{0}), 使得任意的 z\in X_{0}\setminus B_{R} , 有 I(z)\leq 0 , 其中

B_{R}=\{z\in X:\|z\|<R\}, \partial B_{R}=\{z\in X:\|z\|=R\}.

I 有无穷多个临界点.

本文的主要结论为:

定理3.1  如果条件(H1)–(H2) 成立, 则问题(1.1)存在无穷多个非负弱解 (u_{n}, v_{n})\in X 且当 n\to \infty J(u_n, v_n)\to \infty .

  由泛函 J 的表达式(2.3)式知 J X 上的偶泛函, 且有 J(0, 0)=0. 由引理2.4知泛函 J 满足 (PS) 条件. 接下来将我们证明如果 \rm (H1)–(H2) 成立, 则泛函 J 满足引理3.1的条件(ⅰ)和(ⅱ).

由(1.2)式和Sobolev嵌入不等式(2.1)和(2.2)可得

\begin{eqnarray} J(u, v)&=&\frac{1}{m}(\|u\|^{m}_{E}+\|v\|^{m}_{E})-\frac{\sigma}{d}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}F(x, u, v){\rm d}x -\frac{1}{q}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(\lambda|u|^{q}+\mu|v|^{q}){\rm d}x\\ &\geq&\frac{1}{m}(\|u\|^{m}_{E}+\|v\|^{m}_{E})-\frac{c_{0}\sigma}{d}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(|u|^{d}+|v|^{d}){\rm d}x -\frac{1}{q}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(\lambda|u|^{q}+\mu|v|^{q}){\rm d}x\\ &\geq&\frac{1}{m}\|(u, v)\|^{m}-C_{1}(\|(u, v)\|^{d}+\|(u, v)\|^{q})\\ &\geq &m^{-1}\rho^{m}-2C_{1}\rho^{q}\geq m^{-1}\rho^{m}\equiv\alpha>0, \end{eqnarray}
(3.1)

其中 C_{1}>0 \|(u, v)\|=\rho=\{1, (2mC_{1})^{\frac{1}{m-t}}\}. 因此, 泛函 J 满足引理3.1的条件(ⅰ).

接下来我们证明泛函 J 满足引理3.1的条件(ⅱ).

X_{0} 是空间 X 的任意有限维子空间, 则 X_{0} 上的所有范数等价. 因此, 存在常数 \gamma>0 使得

\begin{equation} \|u\|_{q}+\|u\|_{q}\geq\gamma\|(u, v)\|, \forall(u, v)\in X_{0}. \end{equation}
(3.2)

从而, 当 \sigma\geq0 时, 有

\begin{eqnarray} J(u, v)&=&\frac{1}{m}(\|u\|^{m}_{E}+\|v\|^{m}_{E})-\frac{\sigma}{d}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}F(x, u, v){\rm d}x -\frac{1}{q}\int_{{{\Bbb R}} ^{N}}(\lambda|u|^{q}+\mu|v|^{q}){\rm d}x\\ &\leq&\frac{1}{m}(\|u\|^{m}_{E}+\|v\|^{m}_{E})-\frac{\lambda_{0}}{q}\gamma^{q}2^{1-q}\|(u, v)\|^{q}, \\ &\leq&\frac{1}{m}\|(u, v)\|^{m}-\frac{\lambda_{0}}{q}\gamma^{q}2^{1-q}\|(u, v)\|^{q}, \end{eqnarray}
(3.3)

其中 \lambda_{0}=\min\{\lambda, \mu\}>0. 由于 m<q, 从而由(3.3)式知: 存在 R_{0}>\rho, 使得当 R>R_{0}, \|(u, v)\|\geq R 时, 有 J(u, v)<0 . 即泛函 J 满足引理3.1的条件(ⅱ).

由引理3.1可得: 问题 (1.1) 存在无穷多个解 (u_n, v_n)\in X 且当 n\rightarrow \infty 时, J(u_{n}, v_{n})\rightarrow \infty. 因为 J(u_{n}, v_{n})=J(|u_{n}|, |v_{n}|) , 从而 J'(-u_{n}, -v_{n})=-J'(u_{n}, v_{n}) , 所以可以认为 u_{n}, v_{n} 均为非负函数. 证毕.

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