Loading [MathJax]/jax/element/mml/optable/GeneralPunctuation.js

数学物理学报, 2022, 42(2): 442-453 doi:

论文

含Hardy位势的非线性Schrödinger-Poisson方程正规化解的多重性

杜梦雪, 李方卉, 王征平,

武汉理工大学数学科学中心 武汉 430070

Multiplicity of Normalized Solutions for Nonlinear Schrödinger-Poisson Equation with Hardy Potential

Du Mengxue, Li Fanghui, Wang Zhengping,

Center of Mathematics, Wuhan University of Technology, Wuhan 430070

通讯作者: 王征平, E-mail: zpwang@whut.edu.cn

收稿日期: 2021-06-23  

基金资助: 国家自然科学基金.  11871386
国家自然科学基金.  11931012

Received: 2021-06-23  

Fund supported: the NSFC.  11871386
the NSFC.  11931012

Abstract

In this paper, we concern the multiplicity of normalized solutions for a class of nonlinear Schrödinger-Poisson equation with Hardy potential. By using some ideas of the fountain theorem, we define a sequence of minimax values and prove that these minimax values are critical values of the energy functional limited to a constraint set. Then we get the multiplicity of normalized solutions, which extends some related results in the literature.

Keywords: Schrödinger-Poisson equation ; Hardy potential ; Normalized solution ; Multiplicity

PDF (337KB) 元数据 多维度评价 相关文章 导出 EndNote| Ris| Bibtex  收藏本文

本文引用格式

杜梦雪, 李方卉, 王征平. 含Hardy位势的非线性Schrödinger-Poisson方程正规化解的多重性. 数学物理学报[J], 2022, 42(2): 442-453 doi:

Du Mengxue, Li Fanghui, Wang Zhengping. Multiplicity of Normalized Solutions for Nonlinear Schrödinger-Poisson Equation with Hardy Potential. Acta Mathematica Scientia[J], 2022, 42(2): 442-453 doi:

1 引言

本文研究下面一类含有Hardy位势的非线性Schrödinger-Poisson方程

{Δu+V(x)u+λϕ(x)u=|u|p1u, xR3,Δϕ=u2, lim|x|+ϕ(x)=0,
(1.1)

其中p(73,5), V(x)=ωβ|x|2, ωR, λ,β>0都是参数.

2004年, Mugnai等[1]从半导体理论的物理背景中推导出了方程(1.1), 其中的位势函数V(x)ϕ(x)分别表示电位势和有效位势, 非线性项|u|p1u表示离子间的相互作用. 2006年, Ruiz[2]应用约束变分方法研究了当V(x)1, p(1,5)时, 问题(1.1)的径向对称解的存在性. 此后,国内外学者在关于V(x)和指标p的各种条件下, 对问题(1.1)解的存在性及其性态作了大量研究, 参见文献[3-9].

如果uH1(R3), 则Poisson方程Δϕ=u2,ϕD1,2(R3)存在唯一解, 记为ϕu(x), 且

ϕu(x)=14π(|x|1|u|2)=14πR3u2(y)|xy|dy.
(1.2)

因此可以将问题(1.1)改写成如下含有非局部项ϕu(x)的形式

Δu+(ωβ|x|2)u+λϕu(x)u=|u|p1u, uH1(R3).
(1.3)

方程(1.3)对应的能量泛函I:H1(R3)R定义为

I(u)=12R3|u|2dx+ω2R3u2dxβ2R3u2|x|2dx+λ4R3ϕuu2dx1p+1R3|u|p+1dx.
(1.4)

根据Hardy不等式

R3u2|x|2dx4R3|u|2dx,  uH1(R3),
(1.5)

IC1(H1(R3),R). 因此, 泛函I的非零临界点是方程(1.3)的非平凡解. 该文称一个函数u为方程(1.3)的正规化解是指, u不仅是泛函I的非零临界点, 并且等于预先给定的值, 这里 \| \cdot \|_{s} ( 1\leq s<\infty ) 表示Lebesgue空间 L^s({{\Bbb R}} ^3) 的范数.

H 表示Sobolev空间 H^1({{\Bbb R}} ^3) 的径向对称函数构成的子空间, 该空间是一个Hilbert空间, 我们定义其上的内积为

\langle u, v \rangle_{H}: =\int _{{{\Bbb R}} ^{3} } \left ( \nabla u \cdot \nabla v + uv\right ){\rm d}x,

范数为该内积的诱导范数, 即

\|u\|:= \langle u, u \rangle^{\frac{1}{2} } = \bigg[\int_{{{\Bbb R}} ^3} (|\nabla u|^2+u^2){\rm d}x\bigg]^{\frac{1}{2}}.

接下来将通过研究泛函 F:H\to {{\Bbb R}} ,

\begin{equation} F(u)=\frac{1}{2} \int_{{{\Bbb R}} ^3} |\nabla u|^2{\rm d}x- \frac{\beta}{2} \int_{{{\Bbb R}} ^3} \frac{u^2}{|x|^2}{\rm d}x + \frac{\lambda}{4} \int_{{{\Bbb R}} ^3} \phi_u u^2{\rm d}x - \frac{1}{p+1} \int_{{{\Bbb R}} ^3} |u|^{p+1}{\rm d}x, \end{equation}
(1.6)

在约束集合

S(c)=\{u \in H: \|u\|_2^2 = c, c>0\}

上的临界点的存在性来得到方程(1.3)的正规化解. 如果 u_c 为限制泛函 F|_{S(c)} 的一个临界点, 那么存在对应的Lagrange乘子 \omega_c 使得当 \omega=\omega_c 时, u_c 是方程(1.3)的正规化解. 因此, 我们简称 (u_c, \omega_c) 是方程(1.3)的一组正规化解.

为了研究方程(1.1)正规化解的多重性, 受Bartsch和De Valeriola[10]的启发, 我们利用喷泉定理的思想定义了一个极小极大值序列 \gamma_n(c) , 见引理2.3, 然后证明这些极小极大值是限制泛函 F|_{S(c)} 的临界值, 从而得到了方程正规化解的多重性结果.

本文的主要结论如下:

定理1.1  如果 \lambda>0 , p \in (\frac{7}{3}, 5) , \beta\in (0, \frac{1}{4}-\frac{1}{2(p+1)}) , 则存在常数 c_0=c_0(\lambda, \beta, p)>0 使得对任意的 c \in (0, c_0) , 方程(1.3)存在无穷多组正规化解 (u_c^{(n)}, \omega_c^{(n)}) \in S(c) \times (0, +\infty) , 其中 n \in {\Bbb N} .

注1.1  如果 \omega>0 是一个固定的参数, 并且 \beta\in (0, \frac{1}{4}) , p\in (3, 5) , 则我们应用山路定理或者Nehari流形方法可以证明方程(1.3)存在径向对称解 u , 但是我们不知道 \|u\|_{L^2({{\Bbb R}} ^3)} 的取值. 在定理1.1的条件中, \beta\in (0, \frac{1}{4}-\frac{1}{2(p+1)}) 的限制条件比 \beta\in (0, \frac{1}{4}) 要强, 主要是为了保证极小极大值序列 \gamma_n(c) 有正的下界, 见引理2.2和引理2.3.

本文中为了表达式简洁起见, 对于 u\in H , 我们定义下列泛函

A(u)=\int_{{{\Bbb R}} ^3} |\nabla u|^2{\rm d}x, \quad B(u)=\int_{{{\Bbb R}} ^3} \phi_u u^2{\rm d}x,

C(u)=\int_{{{\Bbb R}} ^3} \frac{u^2}{|x|^2}{\rm d}x, \quad D(u)=\int_{{{\Bbb R}} ^3} |u|^{p+1}{\rm d}x, \quad E(u)=\int_{{{\Bbb R}} ^3} u^2{\rm d}x.

2 预备引理

取定 \{V_n\} \subset H 是一列单调递增的有限维线性子空间, 使得 \bigcup\limits_{n=1}^\infty V_n H 中是稠密的. 记 V_n^{\bot} V_n 在空间 H 中的正交补空间.

引理2.1   如果 p \in (1, 5) , 则当 n \to \infty 时, 有

\begin{equation} \mu_n:=\inf\limits_{u\in V_{n-1}^{\bot}}\frac{ \|u\|^2 }{\|u\|_{p+1}^2} =\inf\limits_{u\in V_{n-1}^{\bot}}\frac{\int_{{{\Bbb R}} ^3} (|\nabla u|^2 +|u|^2){\rm d}x }{(\int_{{{\Bbb R}} ^3} |u|^{p+1}{\rm d}x)^{\frac{2}{p+1}}} \to \infty. \end{equation}
(2.1)

   反证法. 假设存在常数 0<a<\infty 使得对任意的 n \in {\Bbb N} \mu_n\leq a . 根据 \mu_n 的定义, 存在 u_n \in V_{n-1}^{\bot} , 且 \|u_n\|_{p+1}=1 , 使得 \mu_n\leq\|u_n\|^2\leq \mu_n+\frac{1}{n}\leq a+1 .

\bigcup\limits_{n=1}^\infty V_n H 中稠密, 我们断言对于任意的 v \in H , 存在 v_n \in V_{n-1} 使得 v_n \to v 强收敛于 H .

这是因为根据稠密性我们可以知道, 存在 \left \{ \tilde{v}_{n} \right \}_{n=1}^{\infty } \subset \bigcup\limits_{n=1}^\infty V_n , 使得 \tilde{v}_{n} \to v 强收敛于 H . 对每个正整数 n , 存在正整数 k(n) , 使得 \tilde{v}_{n} \in V_{k(n)} . 下面讨论数列 k(n), n=1, 2, \cdots .

(1) 如果 \left \{ k(n): n=1, 2, \cdots \right \} 是有界的, 即对所有的 n=1, 2, \cdots , 假设 k(n)\le k_{0} < + \infty , 其中 k_{0} 是一个正整数.

由于 \left \{ V_{n} \right \} 是单调递增的有限维子空间, 即 V_{1} \subset V_{2} \subset \cdots , 所以对于任意的 n=1, 2, \cdots , 有 V_{k\left ( n \right )} \subset V_{k_{0} } . 再由上面的式子 \tilde{v}_{n} \in V_{k(n)} 可知, 对于任意的 n=1, 2, \cdots , 都有 \tilde{v}_{n} \in V_{k_{0}} , 所以 \tilde{v}_{k_{0}+n} \in V_{k_{0}}\subset V_{k_{0}+\left ( n-1 \right ) } , 从而对于任意的 n=1, 2, \cdots , 有 \tilde{v}_{k_{0}+n} \in V_{\left ( k_{0}+ n\right )-1 } 并且 \tilde{v}_{k_{0}+n} \stackrel{n}{\longrightarrow} v 强收敛于 H .

(2) 如果 \left \{ k(n): n=1, 2, \cdots \right \} 是无界的, 则存在 \left \{ k(n)\right \} 的子列, 仍记为 \left \{ k(n)\right \} , 满足

k(1)<k(2)<k(3)<\cdots <k(n) \stackrel{n}{\longrightarrow} + \infty.

v_{k(n)+1} = \tilde{v}_{n} , 则由上面的式子 \tilde{v}_{n} \in V_{k(n)} 可知, 对于任意的 n=1, 2, \cdots , 有 v_{k(n)+1} \in V_{k(n)} 并且 v_{k(n)+1} \stackrel{n}{\longrightarrow} v 强收敛于 H .

断言得证.

接下来, 根据 H 中内积的表示式, 有 \langle u_n, v_n \rangle_H=0 , 并且

|\langle u_n, v \rangle_H| \le |\langle u_n, v-v_n \rangle_H|+|\langle u_n, v_n \rangle_H| \le \|u_n\|\|v-v_n\|\stackrel{n}{\longrightarrow} 0.

因此 u_n\rightharpoonup 0 弱收敛于 H . 由嵌入 H\hookrightarrow L^q({{\Bbb R}} ^3), 2<q<6 是紧的, 有 \|u_n\|_{p+1}\stackrel{n}{\longrightarrow} 0 , 这与 \|u_n\|_{p+1}=1 矛盾. 引理得证.

对于 p \in (1, 5) , c>0 以及任意的 n \in {\Bbb N} , 定义

\rho_n:=L^{-\frac{2}{p-1}} \cdot \mu_n^{\frac{p+1}{p-1}},

其中 L:=\max\limits_{x>0}\frac{(x^2+c)^{\frac{p+1}{2}}}{x^{p+1}+c^{\frac{p+1}{2}}}\in (0, \infty) , 则当 n\to \infty 时有 \rho_n \to \infty .

\begin{equation} B_n:=\{u\in V_{n-1}^{\bot} \cap S(c):\|\nabla u\|_2^2=\rho_n\}, \end{equation}
(2.2)

\begin{equation} b_n:=\inf\limits_{u \in B_n}F(u). \end{equation}
(2.3)

引理2.2  如果 \lambda>0 , p \in (1, 5) , \beta\in (0, \frac{1}{4}-\frac{1}{2(p+1)}) , 则存在正整数 N_1 使得当 n\geq N_1 时, 都有 b_n\geq 1 .

   为了证明该引理的结论, 我们将证明 b_n \stackrel{n}{\longrightarrow} \infty . 对任意的 u \in B_n , 根据 \mu_n 的定义, 有

(\frac{1}{\mu_n})^{\frac{p+1}{2}}=\max\limits_{u\in V_{n-1}^{\bot}}\frac{\|u\|_{p+1}^{p+1}}{(\|\nabla u\|_2^2 +c)^{\frac{p+1}{2}}},

从而

\begin{eqnarray*} (\frac{1}{\mu_n})^{\frac{p+1}{2}} \cdot (\|\nabla u\|_2^2 +c)^{\frac{p+1}{2}}&= &(\|\nabla u\|_2^2 +c)^{\frac{p+1}{2}}\cdot \max\limits_{u\in V_{n-1}^{\bot}}\frac{\|u\|_{p+1}^{p+1}}{(\|\nabla u\|_2^2 +c)^{\frac{p+1}{2}}}\\ &\geq& (\|\nabla u\|_2^2 +c)^{\frac{p+1}{2}}\cdot \frac{\|u\|_{p+1}^{p+1}}{(\|\nabla u\|_2^2 +c)^{\frac{p+1}{2}}}\\ &=&\|u\|_{p+1}^{p+1}. \end{eqnarray*}

由于

L=\max\limits_{x>0}\frac{(x^2+c)^{\frac{p+1}{2}}}{x^{p+1}+c^{\frac{p+1}{2}}} \geq \frac{(\|\nabla u\|_2^2+c)^{\frac{p+1}{2}}}{\|\nabla u\|_2^{p+1}+c^{\frac{p+1}{2}}},

所以

L \cdot (\|\nabla u\|_2^{p+1}+c^{\frac{p+1}{2}}) \geq (\|\nabla u\|_2^2+c)^{\frac{p+1}{2}}.

注意到由 \rho_n 的定义及 u \in B_n 可以得到 \frac{L}{\mu_n^{\frac{p+1}{2}}}\|\nabla u\|_2^{p+1}=\rho_n , 因此对任意的 u \in B_n , 由Hardy不等式有

\begin{eqnarray*} F(u)&=&\frac{1}{2} \int_{{{\Bbb R}} ^3} |\nabla u|^2{\rm d}x - \frac{\beta}{2} \int_{{{\Bbb R}} ^3} \frac{u^2}{|x|^2}{\rm d}x +\frac{\lambda}{4} \int_{{{\Bbb R}} ^3} \phi_u u^2{\rm d}x - \frac{1}{p+1} \int_{{{\Bbb R}} ^3} |u|^{p+1}{\rm d}x\\ &\geq &\frac{1}{2} \int_{{{\Bbb R}} ^3} |\nabla u|^2{\rm d}x- \frac{\beta}{2} \int_{{{\Bbb R}} ^3} \frac{u^2}{|x|^2}{\rm d}x- \frac{1}{p+1} \int_{{{\Bbb R}} ^3} |u|^{p+1}{\rm d}x\\ &\geq &\frac{1}{2} \int_{{{\Bbb R}} ^3} |\nabla u|^2{\rm d}x- \frac{\beta}{2} \cdot 4\int_{{{\Bbb R}} ^3} |\nabla u|^2{\rm d}x-\frac{1}{p+1} \cdot \frac{1}{\mu_n^{\frac{p+1}{2}}}(\|\nabla u\|_2^2+c)^\frac{p+1}{2}\\ &\geq& (\frac{1}{2}-2\beta)\|\nabla u\|_2^2-\frac{1}{p+1} \cdot \rho_n-\frac{1}{p+1} \cdot \frac{L}{\mu_n^{\frac{p+1}{2}}} \cdot c^{\frac{p+1}{2}}\\ &=& (\frac{1}{2}-2\beta-\frac{1}{p+1})\rho_n-\frac{1}{p+1} \cdot \frac{L}{\mu_n^{\frac{p+1}{2}}} \cdot c^{\frac{p+1}{2}}. \end{eqnarray*}

由于 p \in (1, 5) , \beta\in (0, \frac{1}{4}-\frac{1}{2(p+1)}) , 所以 \frac{1}{2}-2\beta-\frac{1}{p+1}>0 . 再由引理2.1得 b_n \stackrel{n}{\longrightarrow} \infty .

接下来, 我们将利用喷泉定理的思想定义一个极小极大值序列 \{\gamma_n(c)\} . 为此, 我们首先建立如下映射

\begin{equation} \kappa:H \times {{\Bbb R}} \to H, (u, \theta) \mapsto \kappa(u, \theta)(x):={\rm e}^{\frac{3}{2}\theta}u({\rm e}^{\theta}x). \end{equation}
(2.4)

则对于任意的 \theta \in {{\Bbb R}} , 当 u \in S(c) 时有 \kappa(u, \theta) \in S(c) , 且

A(\kappa(u, \theta))={\rm e}^{2\theta}A(u), \;B(\kappa(u, \theta))={\rm e}^{\theta}B(u),

C(\kappa(u, \theta))={\rm e}^{2\theta}C(u), \;D(\kappa(u, \theta))={\rm e}^{\frac{3(p-1)}{2}\theta}D(u).

因此

F(\kappa(u, \theta)) =\frac{1}{2}{\rm e}^{2\theta}A(u)+\frac{\lambda}{4}{\rm e}^{\theta}B(u)-\frac{\beta}{2}{\rm e}^{2\theta}C(u)-\frac{1}{p+1}{\rm e}^{\frac{3(p-1)}{2}\theta}D(u).

对于 p \in (\frac{7}{3}, 5) 可得

\begin{equation} \mbox{当}\ \theta \to -\infty\ \mbox{时}, \;A(\kappa(u, \theta)) \to 0, \;F(\kappa(u, \theta)) \to 0, \end{equation}
(2.5)

\begin{equation} \mbox{当}\ \theta \to +\infty\ \mbox{时}, \;A(\kappa(u, \theta)) \to +\infty, \;F(\kappa(u, \theta)) \to -\infty. \end{equation}
(2.6)

V_n 是有限维空间, 我们断言对任意的 n \in {\Bbb N} u\in S(c)\cap V_n , 存在 \theta_n>0 使得映射

\begin{equation} \bar{g}_n:[0, 1]\times (S(c)\cap V_n) \to S(c), \; \bar{g}_n(t, u)=\kappa(u, (2t-1)\theta_n) \end{equation}
(2.7)

满足

\begin{equation} \left\{\begin{array}{ll} A(\bar{g}_n(0, u))<\rho_n, &A(\bar{g}_n(1, u))>\rho_n, \\ F(\bar{g}_n(0, u))<b_n, {\quad} &F(\bar{g}_n(1, u))<b_n. \end{array}\right. \end{equation}
(2.8)

这是因为当 t=0 时, \bar{g}_n\left ( 0, u \right ) =k(u, -\theta _{n} ) , 取 \theta _{n} \to +\infty , 则 -\theta _{n}\to-\infty . 因此, 根据(2.5)和(2.6)式, 可得

A(\bar{g}_n(0, u))=A(k(u, -\theta _{n} )) \to 0 \; \mbox{且} \; F(\bar{g}_n(0, u))=F(k(u, -\theta _{n} )) \to 0.

而我们知道当 n\to \infty 时, \rho_n \to +\infty b_n \to +\infty . 所以, 存在 \theta_n>0 使得 A(\bar{g}_n(0, u))<\rho_n F(\bar{g}_n(0, u))<b_n .

t=1 时, \bar{g}_n\left ( 1, u \right ) =k(u, \theta _{n} ) , 同样取 \theta _{n} \to +\infty , 则根据(2.6)式, 可得

F(\bar{g}_n(1, u))=F(k(u, \theta _{n} )) \to -\infty.

再由 n\to \infty b_n \to +\infty 可知: 存在 \theta_n>0 使得 F(\bar{g}_n(1, u))<b_n .

另外, 我们已知 V_{n} 是有限维空间并且 V_{n}\subset H , 则对任意的 u \in S(c)\cap V_{n} , 我们有

\int _{{{\Bbb R}} ^{3} }u^{2}{\rm d}x=c>0.

又有限维空间中所有范数是等价的, 所以

A(u)=\int _{{{\Bbb R}} ^{3} }\left | \nabla u \right | ^{2}{\rm d}x \ge C_{1} \int _{{{\Bbb R}} ^{3} } u ^{2}{\rm d}x = C_{1}\cdot c \triangleq C_{2}>0 ,

从而

A(\bar{g}_n(1, u))=A(k(u, \theta _{n} ))={\rm e}^{2\theta _{n}}A(u)\ge C_{2}\cdot {\rm e}^{2\theta _{n}}.

我们令 C_{2}\cdot {\rm e}^{2\theta _{n}}=2\rho _{n} , 可得 A(\bar{g}_n(1, u)) \ge C_{2}\cdot {\rm e}^{2\theta _{n}} > \rho _{n} , 并且可以推得 \theta _{n} = \frac{1}{2} \ln{\frac{2\rho _{n}}{C_{2} } } > 0 . 由此可见: 存在 \theta_n>0 使得 A(\bar{g}_n(1, u))>\rho _{n} . 断言得证.

接下来定义

\begin{eqnarray} \Gamma_n:& =\Big\{&g:[0, 1]\times (S(c)\cap V_n) \to S(c)| \; g \; 是关于 u 的连续奇函数, 且 {}\\ && g(0, u)=\bar{g}_n(0, u), \; g(1, u)=\bar{g}_n(1, u) \ , \forall \ u\in S(c)\cap V_n\Big\}. \end{eqnarray}
(2.9)

由于

\begin{eqnarray*} \bar{g}_n(t, -u)&=&\kappa(-u, (2t-1)\theta_n)={\rm e}^{\frac{3(2t-1)}{2}\theta_n}\cdot[-u( {\rm e}^{(2t-1)\theta_n}x)]\\ &=&-{\rm e}^{\frac{3(2t-1)}{2}\theta_n}\cdot u( {\rm e}^{(2t-1)\theta_n}x) =-\kappa(u, (2t-1)\theta_n)=-\bar{g}_n(t, u), \end{eqnarray*}

所以 \bar{g}_n \in \Gamma_n . 再由文献[10]的引理2.3可得: 对任意的 g \in \Gamma_n , 存在 (t, u)\in [0, 1] \times (S(c)\cap V_n) 使得 g(t, u)\in B_n , 其中 B_n 是(2.2)式中定义的. 因此, 我们有如下引理成立.

引理2.3  如果 \lambda>0 , p \in (\frac{7}{3}, 5) , \beta\in (0, \frac{1}{4}-\frac{1}{2(p+1)}) , 则对任意的 n \in {\Bbb N} , 有

\gamma_n(c):=\inf\limits_{g \in \Gamma_n}\max\limits_{t \in [0, 1]\atop u \in S(c)\cap V_n} F(g(t, u)) \ge b_n.

为了找到限制泛函 F|_{S(c)} 的Palsis-Smale序列, 我们将应用Jeanjean[11]的方法, 引入如下的辅助函数

\tilde{F}:S(c) \times {{\Bbb R}} \to {{\Bbb R}} , (u, \theta) \mapsto F(\kappa(u, \theta)),

其中 \kappa(u, \theta) 是(2.4)式中给定的, 以及集合

\tilde{\Gamma}_n:=\Big\{\tilde{g}:[0, 1]\times(S(c)\cap V_n) \to S(c) \times {{\Bbb R}} | \; \tilde{g} \; 是关于 u 的连续奇函数, 并使得 \kappa\circ\tilde{g} \in \Gamma_n\Big\} ,

则对任意的 g\in \Gamma_n \tilde{g}:=(g, 0) \in \tilde{\Gamma}_n .

定义

\tilde{\gamma}_n(c):=\inf\limits_{\tilde{g} \in \tilde{\Gamma}_n}\max\limits_{t \in [0, 1]\atop u \in S(c)\cap V_n} \tilde{F}(\tilde{g}(t, u)),

则有 \tilde{\gamma}_n(c)=\gamma_n(c) . 实际上, 建立如下映射

\varphi:\Gamma_n \to \tilde{\Gamma}_n, \;g \mapsto \varphi(g):=(g, 0),

\psi:\tilde{\Gamma}_n \to \Gamma_n, \;\tilde{g} \mapsto \psi(\tilde{g}):=\kappa\circ\tilde{g},

我们可以得到

\tilde{F}(\varphi(g))=\tilde{F}[(g, 0)]=F[\kappa(g, 0)]=F(g),

F(\kappa\circ\tilde{g})=F[\kappa(g, 0)]=\tilde{F}[(g, 0)]=\tilde{F}(\tilde{g}).

因此对任意的 g\in \Gamma_n

\tilde{\gamma}_n(c)=\inf\limits_{\tilde{g} \in \tilde{\Gamma}_n}\max\limits_{{t \in [0, 1]\atop u \in S(c)\cap V_n}}\tilde{F}(\tilde{g}(t, u)) \le \max\limits_{{t \in [0, 1]\atop u \in S(c)\cap V_n}} \tilde{F}(\varphi(g))=\max\limits_{{t \in [0, 1]\atop u \in S(c)\cap V_n}}F(g),

从而 \tilde{\gamma}_n(c) \le \gamma_n(c) . 另一方面, 对任意的 \tilde{g}\in \tilde{\Gamma}_n

\gamma_n(c)=\inf\limits_{g \in \Gamma_n}\max\limits_{{t \in [0, 1]\atop u \in S(c)\cap V_n}}F(g(t, u)) \le \max\limits_{{t \in [0, 1]\atop u \in S(c)\cap V_n}}F(\kappa\circ\tilde{g})=\max\limits_{ {t \in [0, 1]\atop u \in S(c)\cap V_n}}\tilde{F}(\tilde{g}),

从而 \tilde{\gamma}_n(c) \ge \gamma_n(c) .

定义 E:=H\times{{\Bbb R}} , 其范数为 \| \cdot \|_E^2=\| \cdot \|^2+\| \cdot \|_{{{\Bbb R}} }^2 , 记 E^{-1} 为空间 E 的对偶空间. 由文献[11]的引理2.3可得

引理2.4   令 \varepsilon>0 , 假设 \tilde{g}_0 \in \tilde{\Gamma}_n 满足 \max\limits_{{t \in [0, 1]\atop u \in S(c)\cap V_n}}\tilde{F}(\tilde{g}_0(t, u)) \le \tilde{\gamma}_n(c)+\varepsilon , 则存在 (u_0, \theta_0)\in S(c)\times {{\Bbb R}} 使得

\rm (1) \tilde{F}(u_0, \theta_0) \in [\tilde{\gamma}_n(c)-\varepsilon, \tilde{\gamma}_n(c)+\varepsilon] ;

\rm (2) \min\limits_{{t \in [0, 1]\atop u \in S(c)\cap V_n}}\|(u_0, \theta_0)-\tilde{g}_k(t, u) \|_E \le \sqrt{\varepsilon} ;

\rm (3) \|\tilde{F}'| _{S(c)\times{{\Bbb R}} }(u_0, \theta_0)\|\le 2\sqrt{\varepsilon} , 即对任意的 z\in\tilde{T}_{(u_0, \theta_0)}

|\langle\tilde{F}'(u_0, \theta_0), z\rangle_ {E^{-1}\times E}| \le 2\sqrt{\varepsilon}\|z\|_E,

其中 \tilde{T}_{(u_0, \theta_0)}:= \{(z_1, z_2)\in E, \langle u_0, z_1\rangle_{L^2}=0\} .

接下来我们将证明, 对于任意的 n \in {\Bbb N} , 限制泛函 F|_{S(c)} 在能量水平 \gamma_n(c) 都存在一个有界的Palsis-Smale序列.

引理2.5  如果 \lambda>0 , p \in (\frac{7}{3}, 5) , \beta\in (0, \frac{1}{4}-\frac{1}{2(p+1)}) , 则对任意给定的 c>0 , 存在序列 \{u_k^{(n)}\}_{k=1}^{\infty} \subset S(c) , 使得当 k \to \infty 时满足

\begin{equation} \left\{\begin{array}{ll} F(u_k^{(n)}) \to \gamma_n(c), \\ F'| _{S(c)}(u_k^{(n)}) \to 0, \\ Q(u_k^{(n)}) \to 0, \end{array}\right. \end{equation}
(2.10)

其中 Q(u)=A(u)+\frac{\lambda}{4}B(u)-\beta C(u)-\frac{3(p-1)}{2(p+1)}D(u) . 并且, 序列 \{\|u_k^{(n)}\|\} 是有界的.

   由于 \gamma_n(c)=\inf\limits_{g \in \Gamma_n}\max\limits_{{t \in [0, 1]\atop u \in S(c)\cap V_n}}F(g(t, u)) , 则对任意的 k \in {\Bbb N} , 存在 g_k \in \Gamma_n , 使得

\max\limits_{{t \in [0, 1]\atop u \in S(c)\cap V_n}}F(g_k(t, u))\le \gamma_n(c)+\frac{1}{k}.

由于 \tilde{\gamma}_n(c)=\gamma_n(c) , 所以 \tilde{g}_k=(g_k, 0) \in \tilde{\Gamma}_n 满足

\max\limits_{{t \in [0, 1]\atop u \in S(c)\cap V_n}}\tilde{F}(\tilde{g}_k(t, u))\le \tilde{\gamma}_n(c)+\frac{1}{k}.

根据引理2.4可知: 存在一个序列 \{(u_k, \theta_k)\} \subset S(c)\times {{\Bbb R}} , 使得

(ⅰ) \tilde{F}(u_k, \theta_k) \in [\gamma_n(c)-\frac{1}{k}, \gamma_n(c)+\frac{1}{k}] ;

(ⅱ) \min\limits_{{t \in [0, 1]\atop u \in S(c)\cap V_n}}\|(u_k, \theta_k)-(g_k(t, u), 0)\|_E \le \frac{1}{\sqrt{k}} ;

(ⅲ) \|{\tilde{F}'| _{S(c)\times{{\Bbb R}} }}(u_k, \theta_k)\|\le \frac{2}{\sqrt{k}} , 即对任意的 z\in\tilde{T}_{(u_k, \theta_k)}

|\langle \tilde{F}'(u_k, \theta_k), z \rangle_{E^{-1}\times E}|\le \frac{2}{\sqrt{k}}\|z\|_E,

其中 \tilde{T}_{(u_k, \theta_k)}:=\{(z_1, z_2)\in E, \langle u_k, z_1\rangle_{L^2}=0\} .

对于任意的 k \in {\Bbb N} , 令 v_k^{(n)}=\kappa(u_k, \theta_k) , 由(2.4)式知 v_k^{(n)} \in S(c) . 下面我们证明 v_k^{(n)} 满足(2.10)式. 首先, 因为 F(v_k^{(n)})=F(\kappa(u_k, \theta_k))=\tilde{F}(u_k, \theta_k) , 所以由(ⅰ)可得

F(v_k^{(n)}) \in [\gamma_n(c)-\frac{1}{k}, \gamma_n(c)+\frac{1}{k}]\Longrightarrow F(v_k^{(n)}) \stackrel{k}{\longrightarrow} \gamma_n(c).

由于 \tilde{F}(u_k, \theta_k)=F(\kappa(u_k, \theta_k)) , 而

\begin{eqnarray*} \tilde{F}'(u_k, \theta_k) &=&\bigg(\frac{\rm d}{{\rm d}u_k}F(\kappa(u_k, \theta_k)), \frac{\rm d}{{\rm d}\theta_k}F(\kappa(u_k, \theta_k))\bigg)\\ &=&\bigg(\frac{\rm d}{{\rm d}u_k}F(\kappa(u_k, \theta_k)), {\rm e}^{2\theta_k}A(u_k)+\frac{\lambda}{4}{\rm e}^{\theta_k}B(u_k)\\ &&-\beta {\rm e}^{2\theta_k}C(u_k)-\frac{3(p-1)}{2(p+1)}{\rm e}^{\frac{3(p-1)}{2}\theta_k}D(u_k)\bigg)\\ &=&\bigg(\frac{\rm d}{{\rm d}u_k}F(\kappa(u_k, \theta_k)), Q(\kappa(u_k, \theta_k))\bigg), \end{eqnarray*}

所以

Q(v_k^{(n)})=Q(\kappa(u_k, \theta_k))=\langle \tilde{F}'(u_k, \theta_k), (0, 1)\rangle_{E^{-1}\times E},

其中 (0, 1)\in \tilde{T}_{u_k, \theta_k} . 根据(ⅲ)有

|\langle \tilde{F}'(u_k, \theta_k), (0, 1)\rangle_{E^{-1}\times E}|\le \frac{2}{\sqrt{k}},

从而可得 Q(v_k^{(n)}) \stackrel{k}{\longrightarrow} 0.

接下来证明 F'| _{S(c)}(v_k^{(n)}) \stackrel{k}{\longrightarrow} 0 , 只需证明对任意充分大的 k \in {\Bbb N} 以及任意的 \omega \in T_{v_k^{(n)}} , 有

|\langle F'(v_k^{(n)}), \omega \rangle_{H^{-1}\times H}|\le \frac{4}{\sqrt{k}}\|\omega\|,

其中 T_{v_k^{(n)}}:=\{\omega \in H, (v_k^{(n)}, \omega)_{L^2}=0\}. 对于 \omega \in T_{v_k^{(n)}} , 令 \tilde{\omega}=\kappa(\omega, -\theta_k) , 则

0=(v_k^{(n)}, \omega)_{L^2}=({\rm e}^{\frac{3}{2}\theta_k}u_k({\rm e}^{\theta_k}x), \omega)_{L^2}=(u_k, {\rm e}^{-\frac{3}{2}\theta_k}\omega({\rm e}^{-\theta_k}x))_{L^2}=(u_k, \tilde{\omega})_{L^2},

所以 (\tilde{\omega}, 0)\in \tilde{T}_{(u_k, \theta_k)} . 根据(ⅱ)有

|\theta_k|=|\theta_k-0| \le \min\limits_{{t \in [0, 1]\atop u \in S(c)\cap V_n}}\|(u_k, \theta_k)-(g_k(t, u), 0)\|_E \le \frac{1}{\sqrt{k}},

所以, 当 k \in {\Bbb N} 充分大时, 有

\|(\tilde{\omega}, 0)\|_E^2=\|\tilde{\omega}\|^2=\int_{{{\Bbb R}} ^3} |\omega(x)|^2{\rm d}x+{\rm e}^{-2\theta_k}\int_{{{\Bbb R}} ^3} |\nabla \omega(x)|^2{\rm d}x\le4\|\omega\|^2.

再根据(ⅲ)有

\begin{eqnarray*} &&|\langle F'(v_k^{(n)}), \omega \rangle_{H^{-1}\times H}|\\ &=&\bigg|\int_{{{\Bbb R}} ^3} \nabla v_k^{(n)}\cdot\nabla \omega{\rm d}x - \beta\int_{{{\Bbb R}} ^3} \frac{v_k^{(n)}}{|x|^2}\omega{\rm d}x +\lambda\int_{{{\Bbb R}} ^3} \phi_{v_k^{(n)}} v_k^{(n)}\omega{\rm d}x -\int_{{{\Bbb R}} ^3} |v_k^{(n)}|^{p-1}v_k^{(n)}\omega{\rm d}x\bigg| \\ &=&\bigg|{\rm e}^{2\theta_k}\int_{{{\Bbb R}} ^3} \nabla u_k \cdot\nabla \tilde{\omega}{\rm d}x - {\rm e}^{2\theta_k}\beta\int_{{{\Bbb R}} ^3} \frac{u_k}{|x|^2}\tilde{\omega}{\rm d}x \\ && +{\rm e}^{\theta_k}\lambda\int_{{{\Bbb R}} ^3} \phi_{u_k} u_k\tilde{\omega}{\rm d}x -{\rm e}^{\frac{3(p-1)}{2}\theta_k}\int_{{{\Bbb R}} ^3} |u_k|^{p-1}u_k\tilde{\omega}{\rm d}x\bigg| \\ &=&|\langle \tilde{F}'(u_k, \theta_k), (\tilde{\omega}, 0) \rangle_{E^{-1}\times E}| \\ &\le&\frac{2}{\sqrt{k}}\cdot\|(\tilde{\omega}, 0)\|_E \le \frac{4}{\sqrt{k}}\|\omega\|. \end{eqnarray*}

最后证明 \{\|v_k^{(n)}\|\} 是有界的. 由 F(v_k^{(n)}) \stackrel{k}{\longrightarrow} \gamma_n(c) , Q(v_k^{(n)}) \stackrel{k}{\longrightarrow} 0 及Hardy不等式有

\begin{eqnarray*} \gamma_n(c)+o(1)&=&F(v_k^{(n)})-\frac{2}{3(p-1)}Q(v_k^{(n)})\\ &=&\frac{3p-7}{6(p-1)}A(v_k^{(n)})+\frac{3p-5}{3(p-1)}\cdot\frac{\lambda}{4}B(v_k^{(n)})-\frac{3p-7}{6(p-1)}\cdot \beta C(v_k^{(n)})\\ & \ge& \frac{3p-7}{6(p-1)}A(v_k^{(n)})+\frac{3p-5}{3(p-1)}\cdot\frac{\lambda}{4}B(v_k^{(n)})-\frac{3p-7}{6(p-1)}\cdot 4\beta A(v_k^{(n)})\\ &=&(1-4\beta)\cdot\frac{3p-7}{6(p-1)}A(v_k^{(n)})+\frac{3p-5}{3(p-1)}\cdot\frac{\lambda}{4}B(v_k^{(n)}). \end{eqnarray*}

p \in (\frac{7}{3}, 5) , \beta\in (0, \frac{1}{4}-\frac{1}{2(p+1)}) , 可得 1-4\beta>0 , \frac{3p-7}{6(p-1)}>0 以及 \frac{3p-5}{3(p-1)}>0 , 再由上述不等式得 \{A(v_k^{(n)})\} 有界, 又因为 v_k^{(n)} \in S(c) , 所以 \|v_k^{(n)}\|^2=\|\nabla v_k^{(n)}\|_2^2+\|v_k^{(n)}\|_2^2 是有界的.

3 主要定理的证明

我们首先考虑方程(1.3)的无穷多组弱解的存在性.

引理3.1   如果引理2.5的条件成立, \{u_k^{(n)}\}_{k=1}^{\infty} \subset S(c) 满足(2.10)式. 则当 n\geq N_1 时, 其中正整数 N_1 由引理2.2给出, 存在 (u_c^{(n)}, \omega_c^{(n)})\in H\backslash\{0\}\times {{\Bbb R}} 使得 (u_c^{(n)}, \omega_c^{(n)}) 是方程(1.3)的一组弱解, 即 (u_c^{(n)}, \omega_c^{(n)}) 满足下列方程

\begin{equation} -\Delta u_c^{(n)} + \omega_c^{(n)}u_c^{(n)}- \frac{\beta}{|x|^2}u_c^{(n)} + \lambda \phi_{u_c^{(n)}}u_c^{(n)} - |u_c^{(n)}|^{p-1}u_c^{(n)}=0. \end{equation}
(3.1)

   由引理2.5知 \{u_k^{(n)}\}_{k=1}^{\infty} H 中的有界列, 所以存在 \{u_k^{(n)}\} 的子列, 仍记为 \{u_k^{(n)}\} , 以及 u_c^{(n)}\in H 使得 u_k^{(n)}\stackrel{k}{\rightharpoonup} u_c^{(n)} 弱收敛于 H . 假设 u_c^{(n)}=0 , 由嵌入 H\hookrightarrow L^q({{\Bbb R}} ^3), 2<q<6 是紧的, 有 D(u_k^{(n)})=o(1) . 再由 Q(u_k^{(n)})=o(1) 和Hardy不等式可得

\begin{eqnarray} F(u_k^{(n)})&=&Q(u_k^{(n)})-\frac{1}{2}A(u_k^{(n)})+\frac{\beta}{2}C(u_k^{(n)})+\frac{3p-5}{2(p+1)}D(u_k^{(n)}){}\\ &\leq &(-\frac{1}{2}+2\beta)A(u_k^{(n)})+o(1)\leq o(1). \end{eqnarray}
(3.2)

另一方面, 由(2.10)式, 引理2.3及引理2.2可得: 当 n\geq N_1 时, 有

\begin{equation} F(u_k^{(n)})\stackrel{k}{\longrightarrow} \gamma_n(c)\geq b_n\geq 1. \end{equation}
(3.3)

这与(3.2)式矛盾. 因此 u_c^{(n)}\neq 0 .

由(2.10)式知 \|F'| _{S(c)}(u_k^{(n)})\|_{H^{-1}}=o(1) , 根据文献[12, 引理3]可得: 对任意的 \varphi \in H

\begin{eqnarray} o(1)&=&\langle F'(u_k^{(n)})-\langle F'(u_k^{(n)}), u_k^{(n)} \rangle u_k^{(n)}, \varphi \rangle{}\\ &=&\int_{{{\Bbb R}} ^3} \nabla u_k^{(n)}\cdot\nabla \varphi{\rm d}x - \beta \int_{{{\Bbb R}} ^3}\frac{u_k^{(n)}}{|x|^2}\varphi{\rm d}x +\lambda\int_{{{\Bbb R}} ^3} \phi_{u_k^{(n)}} u_k^{(n)}\varphi{\rm d}x{}\\ && -\int_{{{\Bbb R}} ^3} |u_k^{(n)}|^{p-1}u_k^{(n)}\varphi{\rm d}x+\omega_k^{(n)}\cdot \int_{{{\Bbb R}} ^3}u_k^{(n)}\varphi{\rm d}x, \end{eqnarray}
(3.4)

其中

\omega_k^{(n)}=-\bigg[\int_{{{\Bbb R}} ^3} |\nabla u_k^{(n)}|^2{\rm d}x + \lambda \int_{{{\Bbb R}} ^3} \phi_{u_k^{(n)}} (u_k^{(n)})^2{\rm d}x- \beta \int_{{{\Bbb R}} ^3} \frac{(u_k^{(n)})^2}{|x|^2}{\rm d}x - \int_{{{\Bbb R}} ^3} |u_k^{(n)}|^{p+1}{\rm d}x \bigg].

\{u_k^{(n)}\} H 中是有界序列知 \{\omega_k^{(n)}\} 是有界数列, 所以存在 \{\omega_k^{(n)}\} 的子列, 仍记为 \{\omega_k^{(n)}\} , 以及 \omega_c^{(n)} \in {{\Bbb R}} 使得 \omega_k^{(n)} \stackrel{k}{\longrightarrow} \omega_c^{(n)} . 再由 u_k^{(n)}\stackrel{k}{\rightharpoonup} u_c^{(n)} 弱收敛于 H 和(3.4) 式可得

\begin{eqnarray} &&\int_{{{\Bbb R}} ^3} \nabla u_c^{(n)} \cdot \nabla \varphi{\rm d}x + \lambda \int_{{{\Bbb R}} ^3} \phi_{u_c^{(n)}} u_c^{(n)} \varphi{\rm d}x - \beta \int_{{{\Bbb R}} ^3} \frac{u_c^{(n)} \varphi}{|x|^2}{\rm d}x {}\\ &&- \int_{{{\Bbb R}} ^3} |u_c^{(n)}|^{p-1}u_c^{(n)}\varphi{\rm d}x+\omega_c^{(n)}\int_{{{\Bbb R}} ^3} u_c^{(n)} \varphi{\rm d}x=0, \end{eqnarray}
(3.5)

所以 (u_c^{(n)}, \omega_c^{(n)}) 满足方程(3.1).

下面我们证明本文的主要结论, 即定理1.1.

   设 \{u_k^{(n)}\}_{k=1}^{\infty} , u_c^{(n)} \omega_c^{(n)} 是由引理3.1给出的. 我们首先证明: 存在大于零的常数 c_0=c_0(\lambda, \beta, p) , 使得当 E(u_c^{(n)}) \in (0, c_0) 时, 有 \omega_c^{(n)}>0 .

由方程(3.1)可得下列Pohozaev型恒等式

\begin{eqnarray} &&\frac{1}{2}\int_{{{\Bbb R}} ^3} |\nabla u_c^{(n)}|^2{\rm d}x + \frac{3\omega_c^{(n)}}{2}\int_{{{\Bbb R}} ^3} |u_c^{(n)}|^2{\rm d}x +\frac{5\lambda}{4} \int_{{{\Bbb R}} ^3} \phi_{u_c^{(n)}} |u_c^{(n)}|^2{\rm d}x {}\\ &&- \frac{\beta}{2}\int_{{{\Bbb R}} ^3} \frac{|u_c^{(n)}|^2}{|x|^2}{\rm d}x - \frac{3}{p+1} \int_{{{\Bbb R}} ^3} |u_c^{(n)}|^{p+1}{\rm d}x=0. \end{eqnarray}
(3.6)

在方程(3.1)两边乘以 u_c^{(n)} 作分部积分, 可得

\begin{eqnarray} &&\int_{{{\Bbb R}} ^3} |\nabla u_c^{(n)}|^2{\rm d}x + \omega_c^{(n)}\int_{{{\Bbb R}} ^3} |u_c^{(n)}|^2{\rm d}x +\lambda\int_{{{\Bbb R}} ^3} \phi_{u_c^{(n)}} |u_c^{(n)}|^2{\rm d}x{} \\ && - \beta\int_{{{\Bbb R}} ^3} \frac{|u_c^{(n)}|^2}{|x|^2}{\rm d}x - \int_{{{\Bbb R}} ^3} |u_c^{(n)}|^{p+1}{\rm d}x=0. \end{eqnarray}
(3.7)

计算 (3.7) \times \frac{-3}{p+1}+(3.6)

\begin{eqnarray} && \frac{p-5}{2(p+1)}A(u_c^{(n)})+\frac{3(p-1)}{2(p+1)}\omega_c^{(n)} E(u_c^{(n)}){}\\ && +\frac{5p-7}{4(p+1)}\cdot\lambda B(u_c^{(n)})-\frac{p-5}{2(p+1)}\cdot\beta C(u_c^{(n)})=0. \end{eqnarray}
(3.8)

根据Hardy-Littlewood-Sobolev不等式和Gagliardo-Nirenberg不等式, 有

\begin{equation} B(u)\leq C\|u\|_{12/5}^4\leq CA(u)^{\frac{1}{2}}E(u)^{\frac{3}{2}}, \ \forall \ u\in H^1({{\Bbb R}} ^3). \end{equation}
(3.9)

由(3.8)和(3.9)式得

\begin{eqnarray} -\frac{3(p-1)}{2(p+1)}\omega_c^{(n)} E(u_c^{(n)})&\leq &(1-4\beta)\frac{p-5}{2(p+1)}A(u_c^{(n)})+\frac{5p-7}{4(p+1)}\cdot\lambda B(u_c^{(n)}){}\\ &\leq& (1-4\beta)\frac{p-5}{2(p+1)}A(u_c^{(n)})+C(p)\lambda A(u_c^{(n)})^{\frac{1}{2}}E(u_c^{(n)})^{\frac{3}{2}}{}\\ &=&A(u_c^{(n)})^{\frac{1}{2}} \bigg[(1-4\beta)\frac{p-5}{2(p+1)}A(u_c^{(n)})^{\frac{1}{2}}+C(p)\lambda E(u_c^{(n)})^{\frac{3}{2}}\bigg].{\qquad} \end{eqnarray}
(3.10)

计算 (3.7)\times \frac{3}{2}-(3.6)

\begin{equation} A(u_c^{(n)})+\frac{\lambda}{4}B(u_c^{(n)})-\beta C(u_c^{(n)})-\frac{3(p-1)}{2(p+1)}D(u_c^{(n)})=0, \end{equation}
(3.11)

再由Gagliardo-Nirenberg不等式和Hardy不等式可得

\begin{equation} A(u_c^{(n)})\geq (1-4\beta)C(p)E(u_c^{(n)})^{\frac{p-5}{3p-7}}. \end{equation}
(3.12)

结合(3.10)和(3.12)式, 我们可以推出: 存在 c_0=c_0(\lambda, \beta, p)>0 使得当 E(u_c^{(n)})\in (0, c_0) 时, (3.10)式右端严格小于零, 因此有 \omega_c^{(n)}>0 .

接下来我们证明: \|u_k^{(n)}-u_c^{(n)}\| \stackrel{k}{\longrightarrow} 0 . 因为 \{u_k^{(n)}\}_{k=1}^{\infty} \subset S(c) , 且 u_k^{(n)}\rightharpoonup u_c^{(n)} 弱收敛于 H , 则 u_k^{(n)}\rightharpoonup u_c^{(n)} 弱收敛于 L^2({{\Bbb R}} ^3) . 由范数的弱下半连续性得

E(u_c^{(n)})\leq \liminf\limits_{k\to\infty}E(u_k^{(n)})=c<c_0.

又因为 u_c^{(n)}\neq 0 , 则 E(u_c^{(n)})>0 , 于是 E(u_c^{(n)})\in (0, c_0) , 根据前面的证明知 \omega_c^{(n)}>0 . 再由 \beta\in (0, \frac{1}{4}-\frac{1}{2(p+1)}) 及Hardy不等式, 我们可以在 H 中定义如下等价范数

\|u\|_\beta^2=\int_{{{\Bbb R}} ^3} [|\nabla u|^2 -\beta\frac{u^2}{|x|^2} +\omega_c^{(n)}u^2]{\rm d}x.

所以下面我们只需证明 \|u_k^{(n)}\|_\beta\stackrel{k}\rightarrow \|u_c^{(n)}\|_\beta .

由(3.7)式有

\begin{equation} \|u_c^{(n)}\|_\beta^2 +\lambda\int_{{{\Bbb R}} ^3} \phi_{u_c^{(n)}} |u_c^{(n)}|^2{\rm d}x - \int_{{{\Bbb R}} ^3} |u_c^{(n)}|^{p+1}{\rm d}x=0. \end{equation}
(3.13)

由引理2.5知 \|F'| _{S(c)}(u_k^{(n)})\|_{H^{-1}}=o(1) 以及 \{u_k^{(n)}\} H 中的有界列, 根据(3.4)式得

\begin{eqnarray} o(1)&= &\langle F'| _{S(c)}(u_k^{(n)}), u_k^{(n)} \rangle{}\\ & =&\langle F'(u_k^{(n)})-\langle F'(u_k^{(n)}), u_k^{(n)} \rangle u_k^{(n)}, u_k^{(n)} \rangle {}\\ &=&\|u_k^{(n)}\|_\beta^2+(\omega_k^{(n)}-\omega_c^{(n)})\int_{{{\Bbb R}} ^3}|u_k^{(n)}|^2{\rm d}x +\lambda\int_{{{\Bbb R}} ^3} \phi_{u_k^{(n)}} |u_k^{(n)}|^2{\rm d}x - \int_{{{\Bbb R}} ^3} |u_k^{(n)}|^{p+1}{\rm d}x.{\qquad} \end{eqnarray}
(3.14)

由嵌入 H\hookrightarrow L^q({{\Bbb R}} ^3), \; 2<q<6 是紧的, 有

\begin{equation} \int_{{{\Bbb R}} ^3} \phi_{u_k^{(n)}}|u_k^{(n)}|^2{\rm d}x\stackrel{k}\rightarrow \int_{{{\Bbb R}} ^3} \phi_{u_c^{(n)}} |u_c^{(n)}|^2{\rm d}x, \ \int_{{{\Bbb R}} ^3} |u_k^{(n)}|^{p+1}{\rm d}x\stackrel{k}\rightarrow \int_{{{\Bbb R}} ^3} |u_c^{(n)}|^{p+1}{\rm d}x. \end{equation}
(3.15)

再由 |\omega_k^{(n)}-\omega_c^{(n)}|\stackrel{k}\rightarrow 0 以及 \{u_k^{(n)}\} H 中的有界列, 有

\begin{equation} (\omega_k^{(n)}-\omega_c^{(n)})\int_{{{\Bbb R}} ^3}|u_k^{(n)}|^2{\rm d}x\stackrel{k}\rightarrow 0. \end{equation}
(3.16)

把(3.15)和(3.16)式代入(3.14)式, 得

\begin{equation} \|u_k^{(n)}\|_\beta^2+\lambda\int_{{{\Bbb R}} ^3} \phi_{u_c^{(n)}} (u_c^{(n)})^2{\rm d}x - \int_{{{\Bbb R}} ^3} |u_c^{(n)}|^{p+1}{\rm d}x=o(1). \end{equation}
(3.17)

因此结合(3.13) 和(3.17) 式得 \|u_k^{(n)}\|_\beta\stackrel{k}\rightarrow \|u_c^{(n)}\|_\beta . 定理得证.

参考文献

D'Aprile T , Mugnai D .

Solitary waves for the nonlinear Klein-Gordon-Maxwell and Schrödinger-Maxwell equations

Proceedings of the Royal Society of Edinburgh, 2004, 134 (5): 893- 906

DOI:10.1017/S030821050000353X      [本文引用: 1]

Ruiz D .

The Schrödinger-Poisson equation under the effect of a nonlinear local term

Journal of Functional Analysis, 2006, 237 (2): 655- 674

DOI:10.1016/j.jfa.2006.04.005      [本文引用: 1]

Ambrosetti A .

On Schrödinger-Poisson systems

Milan Journal of Mathematics, 2008, 76 (1): 257- 274

DOI:10.1007/s00032-008-0094-z      [本文引用: 1]

Bellazzini J , Jeanjean L , Luo T J .

Existence and instability of standing waves with prescribed norm for a class of Schrödinger-Poisson equations

Proceedings of the London Mathematical Society, 2013, 107 (2): 303- 339

DOI:10.1112/plms/pds072     

Li G B , Peng S J , Yan S S .

Infinitely many positive solutions for the nonlinear Schrödinger-Poisson system

Communications in Contemporary Mathematics, 2010, 12 (6): 1069- 1092

DOI:10.1142/S0219199710004068     

Jiang Y S , Zhou H S .

Multiple solutions for a Schrödinger-Poisson-Slater equation with external Coulomb potential

Science China Mathematics, 2014, 57 (6): 1163- 1174

DOI:10.1007/s11425-014-4790-6     

Luo T J .

Multiplicity of normalized solutions for a class of nonlinear Schrödinger-Poisson-Slater equations

Journal of Mathematical Analysis and Applications, 2014, 416 (1): 195- 204

DOI:10.1016/j.jmaa.2014.02.038     

Wang Z P , Zhou H S .

Sign-changing solutions for the nonlinear Schrödinger-Poisson system in R^3

Calculus of Variations and Partial Differential Equations, 2015, 52 (3): 927- 943

Zeng X Y , Zhang L .

Normalized solutions for Schrödinger-Poisson-Slater equations with unbounded potentials

Journal of Mathematical Analysis and Applications, 2017, 452 (1): 47- 61

DOI:10.1016/j.jmaa.2017.02.053      [本文引用: 1]

Bartsch T , De Valeriola S .

Normalized solutions of nonlinear Schrödinger equations

Archiv der Mathematik, 2013, 100 (1): 75- 83

DOI:10.1007/s00013-012-0468-x      [本文引用: 2]

Jeanjean L .

Existence of solutions with prescribed norm for semilinear elliptic equations

Nonlinear Analysis, 1997, 28 (10): 1633- 1659

DOI:10.1016/S0362-546X(96)00021-1      [本文引用: 2]

Berestycki H , Lions P L .

Nonlinear scalar field equations, Ⅱ Existence of infinitely many solutions

Archive for Rational Mechanics and Analysis, 1983, 82 (4): 347- 375

DOI:10.1007/BF00250556      [本文引用: 1]

/