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当期目录

    1983年, 第3卷, 第2期 刊出日期:1983-06-26 上一期    下一期
    本期栏目: 论文 
    论文
    抽象空间内的随机公共不动点定理
    丁协平
    数学物理学报. 1983 (2):  121-134. 
    摘要 ( 51 )   RICH HTML PDF(785KB) ( 125 )   收藏
    随机算子的不动点理论是随机泛函分析的重要组成部分,它是研究随机算子方程解的存在唯一性的必要工具.因此有不少作者致力于将决定性不动点理论中的某些已知结果移植到随机分析中去。
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    纤维丛联络论与非线性演化方程的延拓结构
    郭汉英, 向延育, 吴可
    数学物理学报. 1983 (2):  135-143. 
    摘要 ( 58 )   RICH HTML PDF(513KB) ( 147 )   收藏
    本文指出,描述非线性演化方程,包括soliton方程的几何框架应该是一般的纤维丛,即与主丛相配的伴丛。利用伴丛上的联络论,从几何量的协变性要求出发,给出了非线性演化方程延拓结构理论的协变形式,得到了延拓结构的基本方程。由此自然得到延拓空间具有曲率为零而挠率不为零的特点,并导出了与这些方程相联系的守恒量所满足的协变关系式。本文以Mkdv方程为例,利用这里提出的延拓结构理论的协变形式进行了分析。
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    关于直升火箭的一个变分法问题
    叶述武
    数学物理学报. 1983 (2):  145-151. 
    摘要 ( 60 )   RICH HTML PDF(390KB) ( 46 )   收藏
    1.这里所涉及的是这样的一个问题:要火箭以一定的质量M1铅直上升到一定的高度S,则其所走的路程s(t)应当是怎样的才能使它的最初质量M0为极小?这个问题首先是由Goddard提出解决(A Method of Reaching Extreme Altitudes,Washington,1919,Smithsonian Institut),其后G.Hamel于1927年在Ztschr.f.angew.Math.und Mech.Band 7,Heft 6上发表文章,用变分法把这个问题做了一遍,因为它认为Goddard所用的数学方法是可以非议的。
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    关于拟微分算子的全符征及伴随算子
    鹿立江
    数学物理学报. 1983 (2):  153-170. 
    摘要 ( 69 )   RICH HTML PDF(984KB) ( 179 )   收藏
    本文将研究形如
    Au=(2π)-n∫∫ci<x-y,ησ(x,y,η) u (y) dydη(0.1)的拟微分算子,我们将通过对两个问题的讨论,最后归结到伴随算子的求出。众所周知,求出伴随算子的表达式是考虑求解问题的基础,所以本文所讨论的问题是基础性的。
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    剥层法测硼磷离子注硅剖面的计算机模拟
    朱子浩
    数学物理学报. 1983 (2):  171-178. 
    摘要 ( 60 )   RICH HTML PDF(479KB) ( 73 )   收藏
    本文用计算机模拟1012至1014/cm2剂量的磷离子和1012至1013/cm2剂量的硼离子注入硅后,用氧化剥层技术测试杂质分布的情况,特别是表面态和衬底PN结对剥层测试的影响。分析表明磷剂量低于1013/cm2和硼剂量低于1012/cm2时,剥层法测出的分布会严重偏离实际注入分布。还分析了用表面态耗尽层宽度来估计这种偏差不可靠的原因。
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    广义零程无穷质点马氏过程的存在性和唯一性
    吴亚东
    数学物理学报. 1983 (2):  179-196. 
    摘要 ( 70 )   RICH HTML PDF(883KB) ( 65 )   收藏
    Liggett在[1]中证明了Spitzer的零程无穷质点马氏过程的存在性和唯一性。Spitzer的零程无穷质点马氏过程描述了具有给定时间下质点仅受当时该位置上质点总数的影响,且同一时刻任一位置上最多只能发生一个质点转移这一性质的无穷不可区分质点的随机运动,本文讨论了在给定时间下质点仅受当时刻位置上质点总数的影响.但同一时刻任一位置上最多可以发生N个质点转移的随机模型,并给出且证明了对应的马尔可夫过程的存在性和唯一性定理。这包含[1]的结果为特例,本文是在严士健教授和陈木法老师的指导下完成的,特别是陈木法阅读文献[1]的笔记对本文有很大帮助,在此谨表谢意.
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    关于压缩型映象的一个未解决的问题
    张石生
    数学物理学报. 1983 (2):  197-200. 
    摘要 ( 53 )   RICH HTML PDF(216KB) ( 23 )   收藏
    设(X,d)是一完备的度量空间,设TX的自映象.按照Rhoades[1],我们称满足下面的条件(Ⅰ)的映象T为第(25)类的压缩型映象。
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    关于Einstein的《相对论的意义》附录Ⅱ的一个注记
    刘书麟
    数学物理学报. 1983 (2):  201-207. 
    摘要 ( 70 )   RICH HTML PDF(359KB) ( 22 )   收藏
    本文的目的在于给出正确的(10c)E式((10c)1),并利用它导出新的Bianchi。二从恒等式、新的散度定理与新的守恒形式
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    次固有算子
    潘吉勋
    数学物理学报. 1983 (2):  209-218. 
    摘要 ( 49 )   RICH HTML PDF(544KB) ( 11 )   收藏
    本文定义了次固有算子,讨论了它的基本性质及它与Fredholm算子的关系.给出了次固有算子的某些满射性定理。
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    动态线性系统的状态变量估计及决定性问题
    蔡海涛
    数学物理学报. 1983 (2):  219-222. 
    摘要 ( 51 )   RICH HTML PDF(196KB) ( 64 )   收藏
    关于动态线性系统的状态变量估计,李国平教授早在本世纪三十年代末期应用函数论方法进行过研究[1]。近年,我们对其结果作过改进性研究[2],[3]。本文旨在讨论动态线性系统状态变量的基础上,进一步讨论决定性问题。
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    ON OSCILLATIONS OF PERTURBED SECOND ORDER DIFFERENTIAL EQUATION
    H. El-Owaidy, A. A. S. Zagrout
    数学物理学报. 1983 (2):  223-226. 
    摘要 ( 53 )   RICH HTML PDF(230KB) ( 17 )   收藏
    A perturbed second order linear differential eqtuation is considered. A criteria concerning the oscillatory behaviour of solutions of the perturbed equation based on the perturbing function and the solutions of the associated unperturbed equation is given.
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    THE NEW BOUNDARY LAYER EQUATION OF NON-NEWTONIAN FLUID FLOWS
    韩式方
    数学物理学报. 1983 (2):  227-230. 
    摘要 ( 53 )   RICH HTML PDF(208KB) ( 13 )   收藏
    The concept of a Boundary Layer, as a region adjacent to a solid boundary in which vorticity varies rapidly as a result of viscous convection and diffusion,outside of which the vorticity is zero, was introduced by prandlt, Some authors have made attempts to extend this concept to the flow of Non-Newtonian fluids.
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    STUDY OF THE GLOBAL SOLUTIONS FOR A NONLINEAR HYPERBOLIC SYSTEM
    王靖华
    数学物理学报. 1983 (2):  231-239. 
    摘要 ( 47 )   RICH HTML PDF(473KB) ( 19 )   收藏
    We shall compare the solution of the Caucky problem
    ut+(v-1)x=0 vt-ux=0 (1.1)
    (u,v)(0,x)=(u0(x),v0(x)) (1.2) with the solution of the corresponding Riemann problem (1.1) with the initial data
    (u,v)(0,x)=(u-,v-) for x<0 (u+,v+) for x>0 (1.2)' in the whole t>0 half plane.The system of equations (1.1) is the mathematical modol for isentropic gas dynamics with adiabatic exponent x=1 Here v is tlie specific volume v=(1)/ρ,ρ is the density and u is the speed of the gas (u,v)=limx→∓∞(u0(x),v0(x)).
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